第8章-在座的各位都是垃圾(6/9)
进度有，而且可以说很大。
杨老先生给出的非平衡态强关联体系方向的确相当适应👏🇳KL-66强抗磁机理，然而麻烦的地方在于如果要研究非平衡态强关🞹联体📉系，那么就势必会涉及到量子多体系统。
相比于经典非平衡系统来说，量子多体系🍟统中的🗻动力学行为往往更🛱☤为复杂。
因为量子关联系统内在的复杂性，远🃢🙟离平衡态的量子多体系统中是否存在普适的动力学行为一直是该领域的一个基本问题🅻🜘。
简单的来说，就是他现在找不到一种有效的数学方法，既能处理低纬度概念下的关联系统，又能考虑空间量子涨落的数学🅻🜘工具。
“既然这样的话，那就创造一个适用于量子多体系统中的普适应性动力学数学工具好🍝🉄了。”
书桌前，🀘徐川盯着桌上演算的稿纸思忖了一会后，将这堆杂乱的稿🛱☤纸推开，重新取过一叠新的A4纸。
对于数学来说，在研究一个难题的时候，要突破以往的基础，构造新的数学工具来藉此解决问题是一件⚅很常见的事情。
无论是他此前研究霍奇猜想时构建的‘代数簇与群映射工具’，还是研究NS🝎🍺方程式利用微元流体构建的‘微元构造法’🅻🜘，都是研究☧🁵问题时而衍生出来的东西。
所以对于强关联电子体系中多轨道关联效应这一难🏟🛖🜜题，徐川也打算针对性的创造一项工具出来，以桥接低纬度概念下的关联系统和空间中的🐑⚯🔾量子涨落效应。
认真的思索了一会🎄🎤后，徐川拾起笔，在😶🅴稿纸页上写道：
“考虑一个典型的强关联体系‘一维横场伊辛模型’其哈密顿量为：【H0=J(∑nL1σznσzn+1+ησzLσz1)h∑nσxn】。”
“其中，σxn^yn是泡🙊利矩阵;J>0是铁磁相互作用;>0是横场强度;L是自旋链长度🄖;η=1代表周期边界条件，η=0代表开放边界条件。”
“则横场伊辛模型的基态有两个相，进考虑了铁磁相的行为🌈☬.利用约当-维格纳变换和玻戈留波夫变换等技巧，其哈密顿量能够用安德森准自旋写成二能级系综的形式，即：【H0=∑k>0λkτzk】”
“.”
杨老先生给出的非平衡态强关联体系方向的确相当适应👏🇳KL-66强抗磁机理，然而麻烦的地方在于如果要研究非平衡态强关🞹联体📉系，那么就势必会涉及到量子多体系统。
相比于经典非平衡系统来说，量子多体系🍟统中的🗻动力学行为往往更🛱☤为复杂。
因为量子关联系统内在的复杂性，远🃢🙟离平衡态的量子多体系统中是否存在普适的动力学行为一直是该领域的一个基本问题🅻🜘。
简单的来说，就是他现在找不到一种有效的数学方法，既能处理低纬度概念下的关联系统，又能考虑空间量子涨落的数学🅻🜘工具。
“既然这样的话，那就创造一个适用于量子多体系统中的普适应性动力学数学工具好🍝🉄了。”
书桌前，🀘徐川盯着桌上演算的稿纸思忖了一会后，将这堆杂乱的稿🛱☤纸推开，重新取过一叠新的A4纸。
对于数学来说，在研究一个难题的时候，要突破以往的基础，构造新的数学工具来藉此解决问题是一件⚅很常见的事情。
无论是他此前研究霍奇猜想时构建的‘代数簇与群映射工具’，还是研究NS🝎🍺方程式利用微元流体构建的‘微元构造法’🅻🜘，都是研究☧🁵问题时而衍生出来的东西。
所以对于强关联电子体系中多轨道关联效应这一难🏟🛖🜜题，徐川也打算针对性的创造一项工具出来，以桥接低纬度概念下的关联系统和空间中的🐑⚯🔾量子涨落效应。
认真的思索了一会🎄🎤后，徐川拾起笔，在😶🅴稿纸页上写道：
“考虑一个典型的强关联体系‘一维横场伊辛模型’其哈密顿量为：【H0=J(∑nL1σznσzn+1+ησzLσz1)h∑nσxn】。”
“其中，σxn^yn是泡🙊利矩阵;J>0是铁磁相互作用;>0是横场强度;L是自旋链长度🄖;η=1代表周期边界条件，η=0代表开放边界条件。”
“则横场伊辛模型的基态有两个相，进考虑了铁磁相的行为🌈☬.利用约当-维格纳变换和玻戈留波夫变换等技巧，其哈密顿量能够用安德森准自旋写成二能级系综的形式，即：【H0=∑k>0λkτzk】”
“.”